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在热激活活动中包含一种原子合作运动。瞬态蠕变可看作是从无序
密堆排列到较“规则晶态”排列的原子迁移的结果。晶态排列随着时
间增长而长大,一经形成,因为它比基体硬些,因此对蠕变速率的贡
献终止。稳态蠕变则是这些区域停止长大的结果。这种长大停止(虽然
这些区域较玻璃稳定)的理由没有明确说明。这一模式,由于发现外加
应力促进晶化而受到激励,可在蠕变条件下用动力学方法测量弹性模
量作为形变度的函数,而进一步加以检验,使我们能够发现较硬的‘
墩规则”区域。
最后,应该指出,马丁和增本健研究的蠕变过程对应于流动(断裂
)应力随着温度的增加而迅速减小的状态
然而,如所周知,超塑性把他们的稳定晶粒尺寸归之于复相结构
。非晶态金属具有单相结构,同时正如陈和特拉布尔’所已强调的那
样,预计微晶结构对温度表现不可逆性。
稳态蠕变速率遵循阿伦纽斯温度关系,得出与应力有关的激活焓j
:/(T),我们从马丁和增本健的数据画出图35。焓值随着外加剪切应
力的增大而减小,这与应力有助于热激活过程相一致。外推到零应力
时的焓值约为0.66电子伏。马丁和增本健指出,这一激活焓接近于液
态Ni粘度的值(0.52电子伏)。如果不同种类原子的扩散率很悬殊,也
存在蠕变仅受一种原子的扩散所控制的可能性。特别是,已经指出,
在Pd-Si玻璃中,8i是快速扩散的元素‘92);因此预计有低的激活能
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